Теплопроводность квазидвумеркого органического сверхпроводника к-(ET)₂Cu [N(CN₂)]Br

Abstract

Экспериментально исследована температурная зависимость теплопроводности к и электропроводности а кристаллов квазидвумерного органического проводника к-(ET)₂Cu [N(CN₂)]Br с температурой перехода в сверхпроводящее состояние Тс = 11 К в направлении проводящей ос-плоскости. Показано, что транспорт тепла в кристалле при температурах от комнатных до гелиевых осуществляется в основном фононами. Эффективные транспортные пробеги фононов при температурах выше точки максимума теплопроводности образца Т > 15 К ограничиваются фонон-фононным рассеянием и рассеянием на точечных дефектах. Ниже точки максимума теплопроводности в исследованных образцах преобладает рассеяние на макроскопических дефектах типа границ зерен или дислокационных пенок в объеме образца.

Експериментально досліджено температурні залежності теплопровідності к і електропровідності а крис­ талів квазідвовимірного органічного провідника к-(ET)₂Cu [N(CN₂)]Br з температурою переходу в надпро­ відний стан Тс = 11 К в напрямку провідної ас-площини. Показано, що транспорт тепла в кристалі при температурах від кімнатних до гелієвих виконується в основному фононами. Ефективні транспортні пробіги фононів при температурах вище точки максимуму теплопровідності зразка Т > 15 К обмежуються фонон-фо- нонним розсіюванням і розсіюванням на точкових дефектах. Нижче точки максимума теплопровідності в досліджуваних зразках переважає розсіювання на макроскопічних дефектах типу меж зерен або дисло­ каційних стінок в об’ємі зразка.

The thermal k and electrical a conductivities were measured on the same crystals of the quasi-2D organic superconductor k-(ET)₂Cu [N(CN₂)]Br with Tc = 11 K along the conducting ac-plane. It is shown that the heat transport is mainly controlled by the phonon component in the interval from room to helium tempera­ tures. At temperatures above the k(T) maxima (T > 15 K) the phonon mean free path aph, was limitea by the phonon-phonon and point defect scatterings. Below the k(T) maxima, the aph values were limited by scattering at macroscopic defects such as granular boundaries or dislocations in the bulk sample.